왼쪽에서 빨리 나오는 플라즈마가 오른쪽에서 느리게 움직이는 플라즈마를 맞춥니다. 충돌 시 플라즈마가 느려지고 밀도가 높아지며 더 작은 화살표와 더 어두운 음영으로 의 상징된다. 지그재그 선은 산란되는 고속 입자의 궤적을 나타내며, 산란 사이의 두 영역 사이의 접점을 가로지른다.
충격을 받은 플라즈마는 도박장이라 할 수 있는데, 도박꾼들이 그 굴에서 재분배된 돈을 가져오는 곳과 비슷하다. 우리는 방금 이직이 어떻게 평균적인 고객에게 영향을 미치는지에 대해 논의했습니다. 하지만 몇몇 고객들은 처음에 비정상적으로 부자가 된 결과로 엄청나게 부자가 된다.
플라즈마에서 부의 아날로그는 운동 에너지이고 입자가 빠르게 움직일수록 굴곡이 더 어려워진다. 충분히 빠른 입자가 충격을 받은 지역에서 바로 떨어져 나가도록 할 수 있고, 따라서 유입 순서가 있는 오른쪽이나 왼쪽으로 한 지역으로 들어갈 수 있다. 이 지역은 매우 넓기 때문에, 이 입자는 결국 그곳에서 편향되어 충격을 받은 지역으로 되돌아갈 것이다. 그러나 반환되는 경우 순서가 지정된 흐름에서 편향의 순 효과는 흐름에 따라 속도 표시를 역전시키는 것이기 때문에 출발 시간보다 더 빨리 이동하게 된다. 비종교적 경우 그것의 속도는 이제 그것의 원래 속도와 유입 재료의 속도의 합이다. 현재 그 어느 때보다 빠르게 움직이고 있기 때문에, 그것은 충격을 받은 지역을 관통하고 명령된 유입의 반대 지역으로 들어갈 것이다. 그 흐름으로 인한 피해는 역전될 것이고 훨씬 더 빠른 속도로 돌아올 것이다. 페르미 가속 입자들은 이 과정을 통해 매우 큰 로렌츠 인자들을 얻을 수 있다. 사실 이것이 우리가 지구에서 탐지한 우주선이 가속되는 방법이다.
분사된 고치의 컴퓨터 시뮬레이션. 어두운 그림자는 밀도가 낮음을 나타냅니다. 가장자리의 회색은 방해 받지 않은 순환 기체를 나타낸다. 이 안에 있는 빛의 띠는 충격으로 이 가스를 압축한 결과입니다. 어두운 색조는 제트 여객기의 충돌로 가열된 극도로 뜨겁고 난기류가 많은 플라즈마를 더욱 잘 보여 준다.
그것은 매우 뜨겁기 때문에, 충격을 받은 플라즈마는 고압 액체이고 그것이 할 수 있는 모든 방향으로 팽창한다. 제트기의 왼쪽 및 오른쪽 주변 매체에 대한 램 압력은 제트기가 이러한 방향으로 팽창하는 것을 방지하지만, 일반적으로 수직 방향으로 팽창할 수 있다. 이러한 방식으로 제트에 수직으로 바깥으로 흐르면서 그림 30에 스케치된 것과 같이 제트를 둘러싸고 있는 플라즈마 고치를 점진적으로 팽창시킨다.
고치 안에는 페르미 과정에 의해 큰 로렌츠 인자에 가속된 많은 전자들이 있다. 고치에는 항상 자기장이 있고, 자기장의 힘을 따라 전자 나선이 형성되어 있어 자기장의 힘을 따라 전자파를 방출한다. 전자가 상대적이지 않다면, 방사선은 모두 한 주파수 즉 자기장의 강도에 비례하는 라모르 주파수인 마크라는 것입니다. 전자가 상대적이라면, 방사선은 최대로 확장되는 주파수 대역을 덮는다.
방사선을 싱크로트론 방사선이라고 합니다. 방출 전자의 대표적인 로렌츠 인자는 방사선 스펙트럼에서 추론할 수 있다. 항성 간과 은하계 사이의 자기장은 일반적으로 약하기 때문에, 전파 망원경은 로렌츠 요인을 가진 전자의 동기 방사선에만 민감합니다.
하지만, 시크로트론 방사선은 종종 관찰된다.
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